Mécanique Quiz bac

Un référentiel d'étude

Une masse et une charge initiale

Un repère de temps ou un repère d'espace

Une vitesse et un point de départ

m.s⁻²

m.s⁻¹

m².s⁻¹

m².s⁻²

Les composantes du vecteur vitesse

Les composantes du vecteur position

La valeur de la vitesse

La valeur de l'accélération

Les composantes du vecteur vitesse

Les composantes du vecteur position

La valeur de la vitesse

La valeur de l'accélération

\overrightarrow{p} = m \times \overrightarrow{v}

\overrightarrow{p} = q \times \overrightarrow{v}

\overrightarrow{p} = \overrightarrow{m} \times \overrightarrow{v}^2

\overrightarrow{p} = q^2 \times \overrightarrow{v}

Elle se conserve.

Elle augmente.

Elle diminue.

Elle est égale à la résultante des forces extérieures qui s'exercent sur le système.

\dfrac{d\overrightarrow{p}}{dt} = \sum_{}^{} \overrightarrow{F_{ext}}

\dfrac{d\overrightarrow{v}}{dt} = \sum_{}^{} \overrightarrow{F_{ext}}

\dfrac{dx}{dt} = \sum_{}^{} \overrightarrow{F_{ext}}

\overrightarrow{a} = \sum_{}^{} \overrightarrow{F_{ext}}

m \overrightarrow{a} = \sum_{}^{} \overrightarrow{F_{ext}}

m \overrightarrow{v} = \sum_{}^{} \overrightarrow{F_{ext}}

\dfrac{d\overrightarrow{a}}{dt} = \sum_{}^{} \overrightarrow{F_{ext}}

\overrightarrow{a} = \sum_{}^{} \overrightarrow{F_{ext}}

Un système soumis uniquement à son poids.

Un système pour lequel les forces extérieures se compensent.

Un système qui ne subit aucune force extérieure.

Un système qui se déplace sans échange de chaleur.

Qu'un système pseudo-isolé ne peut être qu'au repos.

Qu'un système pseudo-isolé est soit au repos soit en mouvement rectiligne et uniforme.

Qu'un système pseudo-isolé est soit en mouvement rectiligne et uniforme soit en mouvement circulaire et uniforme.

Qu'un système pseudo-isolé ne peut pas être en mouvement rectiligne et uniforme.

Un champ vectoriel dont les vecteurs possèdent toujours la même norme ou la même direction en tout point de l'espace.

Un champ vectoriel dont les vecteurs possèdent toujours la même norme et la même direction en tout point de l'espace.

Un champ vectoriel dont les vecteurs possèdent toujours la même norme ou la même direction à n'importe quel instant.

Un champ vectoriel dont les vecteurs possèdent toujours la même norme et la même direction à n'importe quel instant.

Le vecteur accélération de la pesanteur \overrightarrow{g}

Le vecteur masse \overrightarrow{m}

Le vecteur définissant la force de gravitation \overrightarrow{F_g}

Le vecteur quantité de mouvement \overrightarrow{p}

Le vecteur champ magnétique \overrightarrow{B}

Le vecteur champ électrique \overrightarrow{E}

Le vecteur courant volumique \overrightarrow{J}

Le vecteur charge électrique \overrightarrow{q}

Les équations donnant le vecteur vitesse en fonction de la variable temps.

Les équations donnant le vecteur position en fonction de la variable temps.

Les équations définissant la trajectoire du système.

Les équations donnant le vecteur accélération en fonction de la variable temps.

En dérivant une fois les composantes de l'accélération

En intégrant deux fois les composantes de l'accélération

En intégrant une fois les composantes de l'accélération

En dérivant deux fois les composantes de l'accélération

Une parabole

Une droite verticale

Une droite horizontale

Un cercle

Une parabole

Une droite verticale

Une droite horizontale

Un cercle

Une parabole

Une droite verticale

Une droite horizontale

Un cercle

\overrightarrow{v}\begin{cases} v_{0x} = v_0 \times \cos \alpha \cr \cr v_{0y} =- v_0 \times \sin \alpha \end{cases}

\overrightarrow{v}\begin{cases} v_{0x} = - v_0 \times \cos \alpha \cr \cr v_{0y} = v_0 \times \sin \alpha \end{cases}

\overrightarrow{v}\begin{cases} v_{0x} = - v_0 \times \sin \alpha \cr \cr v_{0y} = v_0 \times \cos \alpha \end{cases}

\overrightarrow{v}\begin{cases} v_{0x} = v_0 \times \sin \alpha \cr \cr v_{0y} = v_0 \times \cos \alpha \end{cases}

\overrightarrow{E}\begin{cases} E_x = E \cr \cr E_{y} = 0 \end{cases}

\overrightarrow{E}\begin{cases} E_x = 0 \cr \cr E_{y} = -E \end{cases}

\overrightarrow{E}\begin{cases} E_x = E \times \cos \alpha \cr \cr E_{y} = -E \end{cases}

\overrightarrow{E}\begin{cases} E_x = E \times \cos \alpha \cr \cr E_{y} = E \times \sin \alpha \end{cases}

\overrightarrow{a}\begin{cases} a_T = \dfrac{dv}{dt} \cr \cr a_{N} = \dfrac{v^2}{r} \end{cases}

\overrightarrow{a}\begin{cases} a_T = \dfrac{dv}{dt} \cr \cr a_{N} = \dfrac{dx}{dt} \end{cases}

\overrightarrow{a}\begin{cases} a_T = \dfrac{d^2v}{dt^2} \cr \cr a_{N} = \dfrac{x^2}{r^2} \end{cases}

\overrightarrow{a}\begin{cases} a_T = \dfrac{v^2}{r^2} \cr \cr a_{N} = \dfrac{da}{dt} \end{cases}

\overrightarrow{F_{A/B}}= - \overrightarrow{F_{B/A}}= - G \dfrac{m_A\times m_B}{r^2}\cdot \overrightarrow{e_{AB}}

\overrightarrow{F_{A/B}}= - \overrightarrow{F_{B/A}}= - G \dfrac{\left(m_A\times m_B\right)^2}{r}\cdot \overrightarrow{e_{AB}}

\overrightarrow{F_{A/B}}= - \overrightarrow{F_{B/A}}= G \dfrac{\left(m_A\times m_B\right)^2}{r^2}\cdot \overrightarrow{e_{AB}}

\overrightarrow{F_{A/B}}= - \overrightarrow{F_{B/A}}= G \dfrac{\left(m_A\times m_B\right)^2}{r^3}\cdot \overrightarrow{e_{AB}}

Le temps nécessaire à un objet pour réaliser un tour complet de son orbite.

Le temps nécessaire pour que la vitesse devienne constante.

Le temps nécessaire à l'astre attracteur pour attirer à lui l'objet.

Le temps nécessaire à la formation de l'orbite circulaire.

v = \dfrac{2 \pi r }{ T}

r = v \times \left( 2 \pi T \right)

v = \sqrt{\dfrac{G \times r}{T}}

T = \sqrt{\dfrac{G \times v}{r}}

Une parabole

Un cercle

Un ovoïde

Une ellipse

La vitesse de la planète est toujours la même.

La surface balayée par le rayon de l'orbite est toujours la même pendant une durée identique.

La vitesse de la planète augmente pendant une même durée donnée.

La vitesse de la planète dépend de la vitesse de l'astre attracteur.

\dfrac{T^2}{a^3}=constante

\dfrac{T^3}{a^2}=constante

T^2 \times a^3 =constante

T^3 \times a^2 = constante

W_{AB}\left(\overrightarrow{F}\right) = \overrightarrow{F} . \overrightarrow{AB} = F \times AB \times cos\alpha

W_{AB}\left(\overrightarrow{F}\right) = \overrightarrow{F} . \overrightarrow{AB} = -F \times AB \times sin\alpha

W_{AB}\left(\overrightarrow{F}\right) = \overrightarrow{F} . \overrightarrow{AB} = \dfrac{F \times AB}{ sin\alpha}

W_{AB}\left(\overrightarrow{F}\right) = \overrightarrow{F} . \overrightarrow{AB} = \dfrac{ \cos \alpha}{F \times AB}

W_{AB}\left(\overrightarrow{P}\right) = \overrightarrow{P} . \overrightarrow{AB} = m \times g \times \left(z_A - z_B\right)

W_{AB}\left(\overrightarrow{P}\right) = \overrightarrow{P} . \overrightarrow{AB} = m \times g \times z_A

W_{AB}\left(\overrightarrow{P}\right) = \overrightarrow{P} . \overrightarrow{AB} = \dfrac{m \times g}{z_A - z_B}

W_{AB}\left(\overrightarrow{P}\right) = \overrightarrow{P} . \overrightarrow{AB} = \dfrac{z_A - z_B}{m \times g}

Si son travail ne dépend pas du chemin suivi.

Si elle se conserve.

Si elle ne change ni de valeur ni d'orientation pendant le déplacement du système.

Si son travail est négatif.

Elle se conserve.

Elle augmente.

Elle diminue.

Elle est égale au travail de ces forces.

Elle diminue l'énergie mécanique.

Elle augmente l'énergie mécanique.

Elle annule l'énergie mécanique.

Elle s'oppose à l'énergie mécanique.

Les lois de la physique sont les mêmes dans tout référentiel galiléen.

La vitesse de la lumière dans le vide est la même dans tous les référentiels.

Les lois de la physique ne sont vraies que dans le référentiel héliocentrique.

La vitesse de la lumière est minimale dans le vide.

\Delta t_m = \gamma \times \Delta t_p

\Delta t_m = \dfrac{\gamma}{\Delta t_p}

\Delta t_m = \dfrac{\gamma}{\Delta t_p^2}

\Delta t_m = \dfrac{\Delta t_p}{\gamma}

\gamma = \dfrac{1}{\sqrt{1 - \dfrac{v^2}{c^2}}}

\gamma ={\sqrt{1 - \dfrac{v^2}{c^2}}}

\gamma =1 - \dfrac{v^2}{c^2}

\gamma ={\sqrt{1 + \dfrac{v^2}{c^2}}}